Пример курсовой работы по физике: Ионизирующие излучения и их практическое использование

Выдержка из текста работы

Заряженные частицы и у-фотоны, распространяясь в веществе, взаимодействуют с электронами и ядрами, в результате чего изме­няется состояние как вещества, так и частиц.

Основным механизмом потерь энергии заряженной частицы (а и в) при прохождении через вещество является ионизационное тормо­жение. При этом ее кинетическая энергия расходуется на возбужде­ние и ионизацию атомов среды.

Взаимодействие частицы с веществом количественно оценивается линейной плотностью ионизации, линейной тормозной способ­ностью вещества и средним линейным пробегом частицы.

Под линейной плотностью ионизации г понимают отношение числа dn ионов одного знака, образованных заряженной ионизиру­ющей частицей на элементарном пути d/, к этому пути: i = dn/dl.

Линейной тормозной способностью вещества S называют отно­шение энергии dE, теряемой заряженной ионизирующей частицей при прохождении элементарного пути d/ в веществе, к длине этого пути: 5 = dE/dl.

Средним линейным пробегом заряженной ионизирующей части­цы R является среднее значение расстояния между началом и концом пробега заряженной ионизирующей частицы в данном веществе.

График зависимости линейной плотности ионизации от пути х, про­ходимого а-частицей в среде (воздух), показан на рис. 32.3. По мере продви­жения частицы в среде уменьшаются ее энергия и скорость, линейная плот­ность ионизации при этом возрастает и только при завершении пробега частицы резко убывает. Возрастание г обусловлено тем, что при . меньшей скорости а-частица больше времени проводит > вблизи атома и, таким образом, возрастает вероят­ность ионизации атома. Как видно из рисунка, линейная плотность ионизации а-частиц естествен­но-радиоактивных изотопов в воздухе при нор­мальном давлении составляет i = (2 f 8)*10⁶ пар ионов/м.

Так как для ионизации одной молекулы требу­ется энергия около 34 эВ, то значения линейной тормозной способности вещества (воздуха) 5 лежат в интервале 70—270 МэВ/м.

Средний линейный пробег а-частицы зависит от ее энергии. В воздухе он равен нескольким сантиметрам, в жидкостях и в живом организме — 10—100 мкм. После того как скорость а-частицы за­медляется до скорости молекулярно-теплового движения, она, захватив два электрона в веществе, превращается в атом гелия.

Ионизация и возбуждение являются первичными процессами. Вторичными процессами могут быть увеличение скорости молеку­лярно-теплового движения, характеристическое рентгеновское излучение, радиолюминесценция, химические процессы.

Взаимодействие а-частиц с ядрами — значительно более редкий процесс, чем ионизация. При этом возможны ядерные реакции, а также рассеяние а-частиц.

Бета-излучение, так же как и о-излучение, вызывает ионизацию вещества. В воздухе линейная плотность ионизации /?-частиц может быть вычислена по формуле

где it » 4600 пар ионов/м.

Кроме ионизации и возбуждения ^-частицы могут вызывать и другие процессы. Так, например, при торможении электронов возникает тормозное рентгеновское излучение. Бета-частицы рас­сеиваются на электронах вещества, и их пути сильно, искривляются в нем. Если электрон движется в среде со скоррстью, превыша­ющей скорость распространения света в этой среде, то возникает характерное черепковское излучение (излучение Черепкова—Вавила)

При попадании а-частицы в вещество с большой вероятностью происходит такое взаимодействие ее с электроном, в результате которого вместо пары электрон — позитрон образуются два у-фотона. Этот процесс, схема которого показана на рис. 32.4, назы­вают аннигиляцией. Энергия каждого 7-фотона, возникающего прианнигиляции, должна быть не мень­ше энергии покоя электрона или позитрона, т.е. не менее 0,51 МэВ.

Несмотря на разнообразие про­цессов, приводящих к ослаблению в-излучения, можно приближенно считать, что интенсивность его изме­няется по экспоненциальному зако­ну, подобному (31.8). В качестве одной из характеристик поглощения в-излучения веществом используют

слой половинного поглощения, при прохождении через который интенсивность излучения уменьшается вдвое.

Можно считать, что в ткани организма в-частицы проникают на глубину 10—15 мм. Защитой от ^-излучения служат тонкие алю­миниевые, плексигласовые и другие экраны. Так, например, слой алюминия толщиной 0,4 мм или воды толщиной 1,1 мм уменьшает

вдвое /^-излучение от фосфора JjP.

При попадании у-излучения в вещество наряду с процессами, характерными для рентгеновского излучения (когерентное рассе­яние, эффект Комптона, фотоэффект, см. § 31.3), возникают и та­кие, которые неспецифичны для взаимодействия рентгеновского излучения с веществом. К этим процессам следует отнести образо­вание пары электрон — позитрон, происходящее при энергии 7~ фотона, не меньшей суммарной энергии покоя электрона и позитро­на (1,02 МэВ), и фотоядерные реакции, которые возникают при взаимодействии -f-фотонов больших энергий с атомными ядрами. Для возникновения фотоядерной реакции необходимо, чтобы энер­гия 7~-Ф^отона была не меньше энергии связи, приходящейся на нуклон.

В результате различных процессов под действием 7-^излУ**ения образуются заряженные частицы; следовательно, т-иалучение также является ионизирующим.

Ослабление пучка •у’Чл.ъпучентл.я в веществе обычно описывают экспоненциальным законом (31.8). Линейный (или массовый) коэф­фициент поглощения можно представить как сумму соответству­ющих коэффициентов поглощения, учитывающих три основных процесса взаимодействия — фотоэффект, Комптон-эффект и образо­вание электрон-позитронных пар:

Эти основные процессы взаимодействия происходят с разной вероятностью, которая зависит от энергии 7~Ф°^Т0На (рис. 32.5; кривая получена для свинца). Как видно из рисунка, при малых энергиях основную роль играет фотоэффект, при средних — Ком­птон-эффект и при энергиях^ больших 10 МэВ, — процесс образо­вания пары электрон — позитрон.

Экспоненциальный закон ослабления пучка у-фотонов выпол­няется приближенно, особенно при больших энергиях. Это обу­словлено вторичными процессами, возникающими при взаимодейст­вии 7-излучения с веществом. Так, например, электроны и позитро­ны обладают энергией, достаточной для образования новых 7~Ф°» тонов в результате торможения и аннигиляции.

Поток нейтронов тоже является ионизирующим излучением, так как в результате взаимодействия нейтронов с ядрами атомов обра­зуются заряженные частицы и т~излучение. Проиллюстрируем это несколькими примерами:

— деление ядер при захвате ими нейтронов, образуются радиоактивные осколки, 7-излучение и заряженные частицы;