Помощь студентам, абитуриентам и школьникам.

Консультации и учебные материалы для разработки диссертации, дипломной работы ,курсовой работы, контрольной работы, реферата, отчета по практике, чертежа, эссе и любого другого вида студенческих работ.

Оперативная помощь в написании работы

Пример: Реферат
Вращательное движение


ВУЗ, город:

МИКХиС(Москва)

Предмет: Физика

Реферат по теме:

Вращательное движение

Страниц: 28

Автор: Валерий

2007 год

Внимание!
Это только выдержка из работы

Рекомендуем посмотреть похожие работы:

  1. Найти полную кинетическую энергию (Контрольная работа, 2010)

    Найти полную кинетическую энергию, а также кинетическую энергию вращательного движения одной молекулы аммиака NH3 при t=270С.

  2. Физика - ФИЗ 37 заданий по 5 тестовых вопроса (Контрольная работа, 2013)

    ... 4) тело, масса которого значительно меньше массы Земли 5) тело, движущееся с постоянной скоростью Вопрос 3. Какое из ... закон Архимеда 2) третий закон Ньютона 3) закон Паскаля 4) закон Снеллиуса 5) закон инерции ЗАДАНИЕ 9 (4). Вопрос ...

  3. На расстоянии l=4 м от источника плоской волны частотой v=440 Гц перпендикулярно ее лучу расположена стена (Контрольная работа, 2010)

    ... четырехатомной молекулы, какой является молекула аммиака, равно 6. Средняя энергия вращательного движения молекулы определяется по формуле, где число 3 означает число степеней ...

  4. Контрольная по биомеханике, 24 вариант (Контрольная работа, 2011)

    ... объем двигательной деятельности (соревновательный и тренировочный)Общий объем характеризуется суммарным числом технических действий, которые освоены данным спортсменом ... разновидности техники.- эффективность – степень близости спортивной техники к ее ...

  5. 5 (Контрольная работа, 2010)

    5.60. Найти энергию Wвр вращательного движения молекул, содержащихся в массе m = 1 кг азота при температуре t ... ; µ - молярная масса азота. Молярную массу азота найдем из Периодической системы химических элементов Д.И. Менделеева: µ = 2*14*10-3 кг/моль ...

  6. Определить количество вещества ν и число N молекул азота массой m=0,2 кг. (Контрольная работа, 2010)

    ... определению изменение внутренней энергии газа равно, где Cv молярная изохорная теплоемкость азота. Выражаем изменение внутренней энергии через Q:. Молярная изохорная теплоемкость вычисляется по ...

  7. Краткие ответы к экзаменационным вопросам по физике (Учебник, 2007)

    ... движение вызывается. Материальная точка тело, обладающее массой, размерами которого можно пренебречь в рамках решаемой задачи. Система отсчета ... величина, равная приделу отношения перемещения тела к промежутку времени за которое оно произошло ...

Содержание

1. Вращательное движение тел (физика твердого тела)

1.1.Угловая скорость и ускорение

1.2. Момент импульса

1.3. Момент силы

1.4. Закон сохранения импульса

1.5. Закон сохранения момента импульса

1.6. Связь момента импульса с моментом силы

2. Волновое движение.

2.1. Поперечные и продольные волны

2.2. Звук

2.3. Восприятие звука

3. Элементарные частицы, Фундаментальные частицы.

3.1. Кварки и лептоны

3.2. Фундаментальные взаимодействия.

Список литературы

Выдержка

1. Вращательное движение тел (физика твердого тела)

1.1 Угловая скорость и ускорение

Движение тела по окружности является частным случаем криволинейного движения. Наряду с вектором перемещения удобно рассматривать угловое перемещение Δφ (или угол поворота), измеряемое в радианах (рис. 1.6.1). Длина дуги связана с углом поворота соотношением

Δl = RΔφ.

При малых углах поворота Δl ≈ Δs.

Рисунок 1.6.1.

Линейное и угловое перемещения при движении тела по окружности.

Угловой скоростью ω тел в данной точке круговой траектории называют предел (при Δt → 0) отношения малого углового перемещения Δφ к малому промежутку времени Δt:

Угловая скорость измеряется в рад/с.

Связь между модулем линейной скорости υ и угловой скоростью ω:

υ = ωR.

При равномерном движении тела по окружности величины υ и ω остаются неизменными. В этом случае при движении изменяется только направление вектора

Равномерное движение тела по окружности является движением с ускорением. Ускорение

направлено по радиусу к центру окружности. Его называют нормальным, или центростремительным ускорением. Модуль центростремительного ускорения связан с линейной υ и угловой ω скоростями соотношениями:

Для доказательства этого выражения рассмотрим изменение вектора скорости за малый промежуток времени Δt. По определению ускорения

Векторы скоростей и в точках A и B направлены по касательным к окружности в этих точках. Модули скоростей одинаковы υA = υB = υ.

Из подобия треугольников OAB и BCD (рис. 1.6.2) следует:

Рисунок 1.6.2.

Центростремительное ускорение тела при равномерном движении по окружности.

При малых значениях угла Δφ = ωΔt расстояние |AB| =Δs ≈ υΔt. Так как |OA| = R и |CD| = Δυ, из подобия треугольников на рис. 1.6.2 получаем:

При малых углах Δφ направление вектора приближается к направлению на центр окружности. Следовательно, переходя к пределу при Δt → 0, получим:

При изменении положения тела на окружности изменяется направление на центр окружности. При равномерном движении тела по окружности модуль ускорения остается неизменным, но направление вектора ускорения изменяется со временем. Вектор ускорения в любой точке окружности направлен к ее центру. Поэтому ускорение при равномерном движении тела по окружности называется центростремительным.

В векторной форме центростремительное ускорение может быть записано в виде

где радиус-вектор точки на окружности, начало которого находится в ее центре.

Если тело движется по окружности неравномерно, то появляется также касательная (или тангенциальная) составляющая ускорения.

В этой формуле Δυτ = υ2 υ1 изменение модуля скорости за промежуток времени Δt.

Направление вектора полного ускорения определяется в каждой точке круговой траектории величинами нормального и касательного ускорений (рис. 1.6.3).

Рисунок 1.6.3.

Составляющие ускорения и при неравномерном движении тела по окружности.

Движение тела по окружности можно описывать с помощью двух координат x и y (плоское движение). Скорость тела в каждый момент можно разложить на две составляющие υx и υy (рис. 1.6.4).

При равномерном вращении тела величины x, y, υx, υy будут периодически изменяться во времени по гармоническому закону с периодом

Рисунок 1.6.4.

Разложение вектора скорости по координатным осям.

1.2. Момент импульса

Момент импульса частицы. Моментом импульса L частицы А относительно точки О называется величина, равная векторному произведению радиус-вектора частицы r на ее импульс р:

(9.23)

В общем случае произвольного движения частицы относительно точки О модуль вектора момента импульса равен:

(9.24)

где R — плечо импульса частицы относительно точки О (см. рис. 9.8).

Пусть частица массой m совершает вращательное движение вокруг некоторой произвольной оси Z с угловой скоростью w (см. рис. 9.9). Направление вектора момента импульса относительно произвольной точки О, расположенной на этой оси, как следует из рис. 9.9, составляет с ней угол (3 и не совпадает с направлением вектора угловой скорости. Учитывая, что вектора г и v взаимно перпендикулярны, получим выражение для расчета величины вектора момента импульса частицы относительно точки О:

(9.25) Моментом импульса частицы относительно произвольной

оси Z называется проекция вектора L на эту ось. Как видно из рис. 9.9,

(9.26)

Как следует из (9.26), момент импульса частицы относительно закрепленной оси не зависит от выбора точки О на этой оси.

Момент импульса твердого тела. Рассмотрим твердое тело, совершающее вращательное движение вокруг некоторой закрепленной оси с угловой скоростью со. Моментом импульса тела называется величина, равная векторной сумме моментов импульса его частей:

(9.27)

Очевидно, что, как и для случая с частицей, проекция момента импульса i-й части тела на ось Z в соответствии с рис. 9.10 равна:

(9.28)

Произведя суммирование по всему телу и исходя из определения момента инерции, получим выражение для расчета проекции момента импульса тела на ось Z:

(9.29)

При суммировании мы учли, что проекции векторов моментов импульса каждой части тела на ось Z имеют одинаковые зна ки, т. к. для них (как следует из геометрических соображений) углы между вектором угловой скорости и моментами импульсов всегда острые. Заметим, что выражение (9.29) не зависит от выбора точки О на оси вращения.

1.3. Момент силы

Момент силы относительно произвольной точки.

Пусть частица А движется относительно точки О под действием произвольной силы F (см. рис. 9.2).

Моментом силы М относительно произвольной точки О называется векторное произведение радиус-вектора частицы г, проведенного из точки О в точку приложения силы F, на вектор этой силы:

(9.4)

Вектор момента силы перпендикулярен плоскости, в которой находятся r и F. Направление вектора M задается в соответствии с правилом нахождения результата векторного произведения. Вектора r и F изображают исходящими из одной точки и мысленно связывают с ними правый винт (см. рис. 9.3). Затем головку винта поворачивают по кратчайшему пути от r к F. Направление вектора M совпадает с направлением поступательного движения винта.

Величина вектора момента сил рассчитывается как

(9.5)

где — плечо силы, равное кратчайшему расстоянию от оси вращения до продолжения линии действия силы (см. рис. 9.2).

Момент силы относительно закрепленной оси. Моментом силы относительно закрепленной оси Z называется величина, равная проекции вектора момента сил М на данную ось, взятого относительно произвольной точки О, расположенной на этой оси (см. рис. 9.4).

(9.6)

Найдем значение вектора М для твердого тела, вращающегося вокруг закрепленной оси Z под действием силы F. Разложим эту силу на три составляющие (см. рис. 9.4):

где — составляющая силы, параллельная оси вращения;

— тангенциальная составляющая силы, расположенная в плоскости вращения;

— нормальная составляющая силы, расположенная в плоскости вращения.

Список использованной литературы

1. Яворский Б.М. и Детлаф А.А. «Справочник по физике для инженеров и студентов вузов» (1968 год)

2. С.Э. Хайкин Физические основы механики (1971 год)

3. Фейнмановские лекции по физике (Р. Фейнман Р.Лейтон М. Сэндс 1965 год)

5 67
RUR 499

Книги для самоподготовки по теме "Вращательное движение" - Реферат

Вращательное движение земли
Вращательное движение земли

ISBN

«доклады Независимых Авторов», Изд. «dna», Россия-израиль, 2007, Вып. 5.
«доклады Независимых Авторов», Изд. «dna», Россия-израиль, 2007, Вып. 5.
Solomon Khmelnik

ISBN 1430324449,9781430324447

Вращательное движение намагниченного спутника
Вращательное движение намагниченного спутника
1985

ISBN

Вся школьная программа в одной книге. Справочник школьника в кратком изложении. 5-11 класс
Вся школьная программа в одной книге. Справочник школьника в кратком изложении. 5-11 класс
Рипол Классик , 2012

ISBN 5386024299,9785386024291

Влияние аэродинамических сил на вращательное движение искусственных спутников
Влияние аэродинамических сил на вращательное движение искусственных спутников
1984

ISBN

Основы проектирования и конструирования
Основы проектирования и конструирования
МГИУ , 2013

ISBN 5276012334,9785276012339

Статьи по теме для самостоятельной работы

Снимок: «Хаббл» видит «юное» шаровое скопление звезд - Новости космоса и астрономии

Снимок: «Хаббл» видит «юное» шаровое скопление звезд - Новости космоса и астрономии

Постельное белье КОСМОС ......... далее

Коллекция автомобильных заблуждений - Свободная пресса

Коллекция автомобильных заблуждений - Свободная пресса

А ведь многие из этих штампов кладутся на лопатки элементарным школьным курсом физики. Динамические качества автомобиля принято оценивать, исходя из мощности двигателя. Да и «автомобильный» налог исчисляется на основе паспортных данных о мощности. Но что такое мощность. Давайте вспоминать школьный курс физики, но перед этим — одно лирическое отступление. Лет десять назад один мой приятель решил... далее

Сокровища Незнайки - Аргументы.ру

Сокровища Незнайки - Аргументы.ру

В 2015 году знаменитая сказка Николая Носова «Незнайка на Луне» отмечает свой полувековой юбилей. Принято считать, что сказка «Незнайка на Луне» представляет собой сатиру на капиталистический образ жизни. Есть даже такое мнение, что «Незнайка на Луне» – это самый лучший, самый наглядный учебник политэкономии капитализма для детей. Но, пожалуй, главное достоинство книги Николая Носова в том,... далее

При помощи лазера можно будет защитить Землю от астероидов - НеваИнфо

При помощи лазера можно будет защитить Землю от астероидов - НеваИнфо

На это рассчитывают ученые из Калифорнийского университета. Есть множество методов, чтобы отвергнуть астероид, и на предыдущей неделе ученые в Калифорнийском университете в Санта-Барбара представили новый действующий прототип на основе лазера. После этого на кусок породы был направлен лазерный луч, который оказался способен вызвать частичное разрушение объекта, что привело к изменению его... далее







Карта : А Б В Г Д Е Ё Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я A B C D E F G H I J K L M N O P Q R S T U V W X Y Z

Наверх